《流星雨时间表2025》- 2025年流星雨一览表
《流星雨时间表2025》- 2025年流星雨一览表
简介
欢迎来到国际流星组织（IMO）发布的《流星雨日历》第三十五版。本日历的主要目标是吸引观测者的注意力，不仅关注那些定期出现的流星雨，还包括根据模型计算可能发生的天象事件。通过观测得出的附加峰值和/或增强的流星雨活动率，以及在预测时间未发现的任何活动，都是具有科学意义的。这些数据可以帮助改进我们对流星体流的理解。希望本日历能够成为您规划流星观测活动的有力工具。
尽管视频流星摄像机网络全年都在收集数据，但目视观测仍然是许多流星雨的重要数据来源，经过长期发展的分析程序可以让我们得出可靠的流量密度数据。由于目视观测者比视频摄像机更容易受到月光的影响，我们在描述流星雨的可见性时考虑到了月光的影响。2025年三大流星雨的峰值时段中，象限仪座流星雨将基本不受月光影响，英仙座流星雨的峰值出现在满月之后，而双子座流星雨的最大值观测几乎不会受到月光的干扰。
有利的条件使得宝瓶座η流星雨、宝瓶座δ南流星雨、御夫座流星雨、猎户座流星雨、狮子座流星雨和小熊座流星雨的近最大值观测成为可能。条件不利的则是四月天琴座流星雨、九月ε-英仙座流星雨和十月天龙座流星雨。此外，2025年又是金牛座流星雨“群年”，可能在11月初出现增强的金牛座流星雨活动。
本日历的核心是“目视流星雨工作表”（表5，第25页），它是一个不断更新的列表，是当今目视流星观测中最准确的列表。然而，由于日历编写时使用的数据可能发生变化，因此这是一个工作列表，可能会根据新的数据进行修改。观测者应随时检查IMO期刊WGN或IMO网站上的最新更改。我们也很乐意收到您发现的任何异常情况的信息！
日历中的流星雨标识参考了国际天文学联合会（IAU）流星数据中心的列表，该中心截至2024年6月12日列出了110个“已建立的流星雨”。
反太阳点源
反太阳点源（Antihelion Source，ANT）是一个大约30°赤经和15°赤纬的椭圆区域，中心位于黄道上太阳对立点以东约12°处，因此得名。它并不是真正的流星雨（因此没有IAU流星雨编号），而是一个包含若干活跃度不一的小流星雨辐射点的区域。IMO视频结果表明，即使使用仪器，也无法定义这些流星雨的清晰辐射点。因此，我们建议观测者仅将这些流星归类为反太阳点源（ANT）。
此外，我们已经保留了7月至8月期间摩羯座α流星雨和宝瓶座δ南流星雨，这些流星雨与ANT分开来看是可以区分的。年底时，金牛座流星雨主导了从反太阳区域的活动，这意味着在金牛座流星雨期间，ANT应被视为不活跃。从9月底到12月的活动。
1月到3月
这一年从1月3日接近15:00 UT的北半球观测者的象限仪座流星雨（010 QUA）峰值开始。
象限仪座流星雨（010 QUA）
- 活动时间：12月28日–1月12日
- 峰值时间：1月3日15:00 UT（λ⊙ = 283.15°）
- 预计天顶每小时出现率（ZHR）：80（可变化约60-200）
- 辐射点：α = 230°, δ = +49°
- 速度：V∞ = 41 km/s
- 人口指数：r = 2.1（最大时），r = 2.5（其他时间）
2022年和2023年的最高目视象限仪座流星雨率处于上述数值的较低范围，但位置如往常一样。2024年的最大观测率处于平均水平。2020-2022年的视频流星数据表明，峰值时间提前了几小时，但2023年和2024年的峰值再次发生在已知的283.15°处。
众所周知，象限仪座流星雨的活动延续到1月12日左右，甚至在实际峰值后的几天里仍能观测到明亮的火球。峰值后的5-7天仍然可以进行不受干扰的光学观测。
半人马座α流星雨（102 ACE）
- 活动时间：1月31日–2月20日
- 峰值时间：2月8日（λ⊙ = 319.4°）
- 预计天顶每小时出现率（ZHR）：6
- 辐射点：α = 211°, δ = −58°
- 速度：V∞ = 58 km/s
- 人口指数：r = 2.0
半人马座α流星雨主要因1974年和1980年的出现而闻名，当时短短几小时的爆发产生了接近20-30的天顶每小时出现率（ZHR）。然而，1988年至2007年之间的平均峰值ZHR仅为6（WB，第18页），尽管观测覆盖范围往往极为零散。2015年2月14日的航空观测报告了显著活动，但未能证实预测中的2015年2月8日的爆发。2021年2月13日至15日的爆发可能与南十字座γ流星雨（1047 GCR）有关，或许是半人马座α流星雨的回归。
由于近期目视和视频观测难以明确检测到该流星雨，仍需更多数据来获取该流星流的信息。观测者可以集中在2月的第一周进行观测。这场流星雨的辐射点在大部分居住在赤道以南的地区几乎是拱极的，并且从晚上晚些时候开始达到合适的高度。
4月到6月
在此期间，流星雨的活动显著增加，但由于辐射点位于距离太阳不超过30°的地方，许多在4月下旬到5月的流星活动对光学观测来说是不可见的。
佐藤的计算表明，4月7日13:35 UT（λ⊙ = 17.637°），来自辐射点（α = 304°, δ = -13°）的四月摩羯座α流星雨（752 AAC）将出现回归。这场流星雨的速度很快（V∞ = 69 km/s），首次在2014年被检测到，预计2025年将接近新的尘埃轨道。
月光部分影响了四月天琴座流星雨（006 LYR）峰值的观测，而船尾座π流星雨（137 PPU）的峰值在4月23日时条件良好。
宝瓶座η流星雨（031 ETA）的最大值观测几乎不受月光影响，因为上弦月不会影响清晨时段的观测。相比之下，较小的天琴座η流星雨（145 ELY）在5月10日的活动将受到满月两天前的严重干扰。六月牧夫座流星雨（170 JBO）的最大值可能出现在6月23日至28日之间。
根据IMO目视和视频数据分析，反太阳点源（ANT）在4月应产生4-5左右的天顶每小时出现率，且变化不显著。辐射点区域从4月的室女座东南部漂移到天秤座，然后在5月穿越天蝎座北部进入蛇夫座南部，最终在6月大部分时间里位于射手座。
白昼流星雨
在5月下半月和整个6月，大部分流星活动都转移到白天天空中（参见第27页的表7）。这里我们列出了IAU MDC的数据、Ogawa的最新``` 发现（2022年和2023年），并做了简要评论。
| 流星雨 | 峰值时间 λ⊙ | IAU MDC | Ogawa |
|---|---|---|---|
| 四月双鱼座流星雨 (144 APS) | 26.0°（4月16日） | 32.6°（4月22日） | |
| 鲸鱼座ω北流星雨 (152 NOC) | 47.8°（5月8日） | 52.0°（5月12日） | |
| 鲸鱼座ω南流星雨 (153 OCE) | 48.6°（5月9日） | 48.8°（5月9日） | |
| 五月白羊座南流星雨 (156 SMA) | 52.7°（5月13日） | - | |
| 白羊座流星雨 (171 ARI) | 76.7°（6月7日） | 77.8°（6月8日） | |
| 英仙座ζ流星雨 (172 ZPE) | 78.6°（6月9日） | 83.5°（6月14日） | |
| 金牛座β流星雨 (173 BTA) | 96.7°（6月28日） | - |
四月双鱼座流星雨（144 APS）的活动与12月的无线电小熊座流星雨相当强劲，在λ⊙ = 30.5°-34.5°期间活动，峰值在λ⊙ = 32.6°。这个日期明显晚于IAU MDC数据库中的时间（λ⊙ = 26°，4月16日），需要进一步观测。5月晚些时候有三个流星雨：鲸鱼座ω北流星雨、鲸鱼座ω南流星雨和五月白羊座南流星雨，其辐射点相对接近且活动时间重叠，因此无线电前向散射观测可能无法区分这些流星雨的活动。我们可能在λ⊙ = 50°（2025年5月10/11日）左右检测到一个宽广的活动峰。白羊座流星雨（171 ARI）是白昼流星雨中最强的，但它与英仙座ζ流星雨（172 ZPE）在73°到88°之间的活动重叠。流星雨的实际持续时间尚不明确。
四月天琴座流星雨（006 LYR）
- 活动时间：4月14日–4月30日
- 峰值时间：4月22日13:30 UT（λ⊙ = 32.32°，但可能有所变化）
- 预计天顶每小时出现率（ZHR）：18（可变化，最高可达90）
- 辐射点：α = 271°, δ = +34°
- 速度：V∞ = 49 km/s
- 人口指数：r = 2.1
这里给出的λ⊙ = 32.32°（2025年4月22日13:30 UT）时间参考了1988-2000年IMO结果中发现的理想峰值位置。然而，每年的峰值时间可能会有所不同。最近的峰值出现在λ⊙ = 32.2°-32.5°之间（相当于2025年4月22日10:30至18:00 UT）。通常情况下，理想时间的峰值活动产生的ZHR更高，约为23。峰值发生得越远，ZHR越低，最低可达14左右，这种关系需要进一步确认。此外，流星雨的峰值长度也有所不同。理想情况下，峰值值的一半以上的ZHR平均持续时间为32.1小时，但这个时长在14.8到61.7小时之间不等。最佳观测率通常只持续几小时。分析还证实，有时在最高活动率时，天琴座流星雨会短暂增加较暗的流星。
2025年没有预测到这场与长周期彗星C/1861 G1（撒切尔）相关的流星雨会出现任何活动增加的迹象。
天琴座流星雨最适合从北半球观测，但在赤道以北和以南的许多地方也能看到。由于辐射点在夜间上升，从北半球中纬度地区可以在22:30当地时间后进行观测，但在南半球中纬度地区则只能在午夜后进行有用的观测。2025年4月21日的下弦月将不会对观测造成太大干扰。
船尾座π流星雨（137 PPU）
- 活动时间：4月15日–4月28日
- 峰值时间：4月23日19:00 UT（λ⊙ = 33.5°）
- 预计天顶每小时出现率（ZHR）：可变，通常为5左右，但可高达约40
- 辐射点：α = 110°, δ = -45°
- 速度：V∞ = 18 km/s
- 人口指数：r = 2.0
该流星雨于1972年被发现，后来在1977年和1982年报告了显著但短暂的活动，峰值时ZHR约为40。在这两年中，流星雨的母体彗星26P/格里格-斯凯勒鲁普彗星正处于近日点。1982年之前，其他时间几乎没有看到显著活动，但1983年报告了ZHR约为13的活动，或许表明尘埃已进一步沿彗星轨道扩散。该彗星最近一次经过近日点是在2023年12月25日。
不出所料，在最近的近日点附近的年份中，没有发生显著的流星活动。日历编写时，没有预测到2025年船尾座π流星雨会出现任何显著的活动。
船尾座π流星雨最适合从南半球观测，主要在午夜前进行观测，因为辐射点在当地时间01:00后非常低甚至接近落下。4月21日的下弦月使得今年前半夜的光学观测不受干扰。无论发生何事，即使是报告没有显著活动，也需要对流星雨进行全面观测。IMO在过去19年中的数据只记录了2018年、2019年和2020年确认了低但可检测的活动率。
宝瓶座η流星雨（031 ETA）
- 活动时间：4月19日–5月28日
- 峰值时间：5月6日03:00 UT（λ⊙ = 45.5°）
- 预计天顶每小时出现率（ZHR）：50（可变，范围40-85）
- 辐射点：α = 338°, δ = -1°
- 速度：V∞ = 66 km/s
- 人口指数：r = 2.4
这一流星雨与哈雷彗星（1P/Halley）相关联，与10月的猎户座流星雨一样。流星仅在黎明前的几小时内可见，主要从热带和南半球地区观测。对于南半球观测者来说，这是最佳的流星雨之一。从北纬40°以内的地方也能获得有用的观测结果。辐射点在当地时间08:00左右达到顶点。大多数年份，全球各地都收集了大量的宝瓶座η流星雨的光学数据。然而，由于每个观测地点的辐射点上升和晨曦之间的时间窗口相对较短，仍然难以获得连续的流星活动曲线。
今年的月光干扰在峰值期后会增加（5月12日为满月）。自1984年以来收集的IMO目视数据分析显示，ZHR在5月3日至10日期间通常高于30。虽然有人常声称与木星轨道周期接近12年的峰值率变化，但最近的研究（Egal等，2020）通过光学和雷达数据并未证实这一点。2024年初步数据表明，在5月8日左右出现了略微增强的活动。
六月牧夫座流星雨（170 JBO）
- 活动时间：6月22日–7月2日
- 峰值时间：6月27日11:00 UT（λ⊙ = 95.7°），但详见下文
- 预计天顶每小时出现率（ZHR）：可变，范围0-100+
- 辐射点：α = 224°, δ = +48°
- 速度：V∞ = 18 km/s
- 人口指数：r = 2.2
该流星雨因1998年的意外回归而闻名，当时的ZHR为50-100+，持续了半天以上。另一次类似的爆发发生在2004年6月23日，ZHR约为20-50。2010年预测的回归导致了ZHR < 10的不稳定观测结果，发生在6月23-24日之前。1998年之前，仅在1916年、1921年和1927年可能检测到三次回归（然而，可靠性不同）。
流星雨的母体彗星7P/庞斯-温内克彗星（Pons-Winnecke，轨道周期约6.3年，最近一次近日点在2021年5月27日）目前轨道离地球最近点约0.23天文单位。
1998年和2004年的事件是由彗星过去抛出的流星体引发的，当时彗星仍在不同的轨道上。对于2025年的回归，没有发表任何预测的特殊活动。尽管如此，我们鼓励所有观测者在提议的时间段内进行监测，以防有任何活动。中北纬度地区的辐射点几乎整晚可见，但在一些地方，持续的黄昏会缩短可用时间。VID（视频数据）表明，在6月20日至25日之间，大部分年份都会观察到一些六月牧夫座流星，但除非接近λ⊙ = 92°（2025年6月23日14:00 UT），活动大多可以忽略。
7月到9月
宝瓶座δ南流星雨（005 SDA）
- 活动时间：7月12日–8月23日
- 峰值时间：7月31日（λ⊙ = 128°）
- 预计天顶每小时出现率（ZHR）：25
- 辐射点：α = 340°, δ = −16°
- 速度：V∞ = 41 km/s
- 人口指数：r = 2.5（详见下文）
宝瓶座δ南流星雨是南半球最活跃的年度流星雨之一。SDA的ZHR约为25，持续约两天；ZHR在λ⊙ = 124°至129°之间超过20。在峰值期间，通常可以看到许多明亮的SDA流星，使得在峰值附近r ≈ 2.5，在峰值期外r ≈ 3.1。1977年7月28/29日澳大利亚观测者和2003年7月28/29日在克里特岛的观测报告了ZHR约为40的罕见爆发——这些都是在近年来发现的峰值日期之前发生的（例如，Koseki，2021年）并在此列出。需要监测流星雨的活动水平和变化。8月1日的上弦月在峰值之后的大部分夜晚都不会干扰观测。
在中北纬度地区，仅能看到少量流星，但条件在南半球大大改善。
摩羯座α流星雨（001 CAP）
- 活动时间：7月3日–8月15日
- 峰值时间：7月31日（λ⊙ = 128°）
- 预计天顶每小时出现率（ZHR）：5
- 辐射点：α = 307°, δ = −10°
- 速度：V∞ = 23 km/s
- 人口指数：r = 2.5
尽管CAP的辐射点部分与大型反太阳点源区域重叠，但较低的CAP速度应允许将这两个源区分开来。频繁出现的明亮流星，有时是火球级的流星，都是观测重点。过去曾报告过几次较小的速率增强，虽然观察到的最高ZHR ≈ 10可以追溯到1995年。最近的结果显示，峰值日期为7月30/31日。
波江座η流星雨（191 ERI）
- 活动时间：7月31日–8月19日
- 峰值时间：8月7日（λ⊙ = 135°）
- 预计天顶每小时出现率（ZHR）：3
- 辐射点：α = 41°, δ = −11°
- 速度：V∞ = 64 km/s
- 人口指数：r = 3.0
波江座η流星雨（191 ERI）最近被纳入工作列表，可能与彗星C/1852 K1（Chacornac）相关联。这里给出的活动期已根据Koseki（2021；第140-141页）的研究进行了调整。
看来活动期在峰值之后仍持续较长时间，但由于月光干扰，从8月7日后观测将变得困难。这些快速流星的辐射点位于波江座西北部，最佳观测时间是午夜后，尤其适合南方观测者。
英仙座流星雨（007 PER）
- 活动时间：7月17日–8月24日
- 峰值时间：8月12日（λ⊙ = 140.0°）
- 预计天顶每小时出现率（ZHR）：100
- 辐射点：α = 48°, δ = +58°
- 速度：V∞ = 59 km/s
- 人口指数：r = 2.2
英仙座流星雨的峰值出现在满月之后。在最大值期间，盈凸月将位于双鱼座，与辐射点一起上升，严重影响可见的流星数量。Vaubaillon提到可能会有来自1079尘埃轨迹的活动，该轨迹已被分成至少两部分。地球将接近其中一部分，时间在λ⊙ = 139.736°（2025年8月12日13:15 UT），可能会从辐射点（α = 46.0°，δ = +57.6°）观察到显著的流星数量。其他旧轨迹的次要贡献可能会有所增加。此外，Jenniskens（2006）列出了在λ⊙ = 139.38°（即8月12日04:00 UT之后）的一个细丝（filament）相遇，ZHR ≤ 50。
κ-天鹅座流星雨（012 KCG）的最大值期在8月16日，没有月光干扰。
天鹅座κ流星雨（012 KCG）
- 活动时间：8月3日–8月28日
- 峰值时间：8月16日（λ⊙ = 144°）
- 预计天顶每小时出现率（ZHR）：3
- 辐射点：α = 288°, δ = +54°
- 速度：V∞ = 23 km/s
- 人口指数：r = 3.0
在2007年、2014年和2021年观察到增强的天鹅座κ流星雨活动，支持假设的7年周期性流星雨。这表明在2025年不应期待增强的速率。除周期性峰值外，最近的分析表明，经过1990-2005年期间的显著下降后，最近几年ZHR平均水平有所增加。
根据2012-2018年视频数据的平均流量密度曲线显示，在144°时有一个明显的最大值，活动在8月2日至9月3日之间可检测到。
Koseki（2014年）的研究表明，辐射点结构复杂，延伸到天龙座和天琴座。应使用稍大的辐射点区域将KCG流星与复合辐射点区域联系起来。该流星雨在北半球观测条件最佳，辐射点整夜都在天空中。目视观测不适合区分使用其他技术识别的次辐射点，但可提供这些区域中辐射点的总活动量。
御夫座流星雨（206 AUR）
- 活动时间：8月28日–9月5日
- 峰值时间：9月1日03:00 UT（λ⊙ = 158.6°）- 详见下文
- 预计天顶每小时出现率（ZHR）：10
- 辐射点：α = 91°, δ = +39°
- 速度：V∞ = 66 km/s
- 人口指数：r = 2.5
这场北半球流星雨曾在1935年、1986年、1994年和2019年记录到ZHR约为30-50的爆发。2007年预测的首次爆发确认了计算值，并且该爆发以许多明亮的流星为特征。约130的ZHR峰值仅持续了约20分钟。
2021年还观察到了略微增强的速率。根据Sato（2023年）的计算，假定的一次性尘埃轨迹最后在2022年9月1日01:00 UT（λ⊙ = 158.289°）接近地球，但未接近到足以检测到额外的活动。对于2025年，不预期会有异常活动。
御夫座流星雨的辐射点要在当地时间01:00之后才能达到有用的高度——今年无月光干扰。
10月到12月
猎户座流星雨（008 ORI）
- 活动时间：10月2日–11月7日
- 峰值时间：10月21日（λ⊙ = 208°）
- 预计天顶每小时出现率（ZHR）：20+
- 辐射点：α = 95°, δ = +16°
- 速度：V∞ = 66 km/s
- 人口指数：r = 2.5
猎户座流星雨的辐射点（见双子座ε流星雨部分的图表）从当地午夜左右开始在天空中达到有用的高度，在北半球略早些。10月21日的新月为所有光学观测提供了绝佳的条件。
2006年至2009年期间，每次回归都意外地产生了约40-70的ZHR，持续了两到三天。IMO对1984-2001年数据的早期分析发现，ZHR和r参数在年与年之间有所波动，最高的平均ZHR在分析期间的范围是14至31。
早在20世纪，怀疑存在的12年周期性的增强回归现象在目视数据中并不明显，但自2002年以来，CMOR雷达数据似乎显示出这一现象（Egal等，2020）。前几年的日历中提到2020-2022年期间可能会有更高的活动。2012-2020年期间，猎户座流星雨的平均最大ZHR在20-30之间。现有数据不足以对周期性问题得出结论。
猎户座流星雨还可能会产生几个次要的峰值，有时活动会在主峰值的连续几晚内相似。1993年和1998年，在10月17/18日，欧洲观察到一个与正常峰值强度相当的次峰值。
狮子座流星雨（013 LEO）
- 活动时间：11月6日–11月30日
- 峰值时间：11月17日，18:00 UT（节点交点在λ⊙ = 235.27°），详见下文
- 预计天顶每小时出现率（ZHR）：≈ 15
- 辐射点：α = 152°, δ = +22°
- 速度：V∞ = 71 km/s
- 人口指数：r = 2.5
狮子座流星雨的母体彗星55P/坦普尔-塔特尔彗星（Tempel-Tuttle）已通过远日点，下一次近日点在2031年5月20日。我们目前观测到的流星体是彗星前方的尘埃。由于尘埃喷射机制和尘埃轨道的演变，我们能够预测并验证了近年来的多次可变活动。
狮子座流星雨的“常规”节点峰值预计将在2025年11月17日18:00 UT发生。Maslov（2007年）预测2025年11月17日10:00 UT（即λ⊙ = 234.95°），ZHR约为10-15。
此外，Maslov计算了1699年尘埃轨道在11月17日19:00和22:30 UT附近的额外活动。活动水平难以估计。尽管这些粒子接近地球，但它们是以相对较高的负（反向）喷射速度从彗星上喷射出来的。
较小的流星体可能会因太阳辐射压力而从这种尘埃轨道上吹走。这表明ZHR的增加可能相对较小，但流星的亮度应高于平均水平。
Sato的计算证实了地球将在19:18 UT和22:40 UT附近接近1699尘埃轨道的两个部分。Sato预计第二次峰值可能会有可检测的活动。对于先于母体彗星返回的尘埃，经验较少。
Vaubaillon提到的另一条古老的轨迹来自1167年。这条分裂的轨迹在11月9日22:00 UT接近地球。尽管无法预估活动速率，但仍值得监测。此外，1633年轨迹的最小距离更大，但观察者应在11月15日03:00 UT左右注意监测活动。
2025年与尘埃轨道相遇的时间按时间顺序如下：
- 11月9日，22:00 UT（1167尘埃轨道）
- 11月15日，03:00 UT（1633尘埃轨道）
- 11月17日，10:00 UT（节点峰值，λ⊙ = 234.95°）
- 11月17日，18:00 UT（节点峰值，λ⊙ = 235.27°）
- 11月17日，19:00 UT（1699尘埃轨道，λ⊙ = 235.341°）
- 11月17日，22:40 UT（1699尘埃轨道，λ⊙ = 235.482°）
双子座流星雨（004 GEM）
- 活动时间：12月4日–12月17日
- 峰值时间：12月14日08:00 UT（λ⊙ = 262.2°）
- 预计天顶每小时出现率（ZHR）：150
- 辐射点：α = 112°, δ = +33°
- 速度：V∞ = 35 km/s
- 人口指数：r = 2.6
这场目前可观测到的最强大、最可靠的年度流星雨将在12月14日08:00 UT迎来它的宽广无月峰值。该流星雨以明亮的流星和火球著称。
在赤道以北的观测点，辐射点约在日落后升起，从当地傍晚开始便能达到可用的高度。中纬度和北纬地区的观测条件最佳。在南半球，辐射点约在当地午夜左右出现，约在凌晨02:00达到顶点。
近年来，该流星雨的峰值时间几乎没有变化，在过去20年中可靠报告的峰值时间均发生在λ⊙ = 261.5°至262.4°之间，即2025年12月13日15:00至12月14日12:00 UT。
双子座流星雨以其宽广的峰值而闻名，通常在10-12小时内产生超过100的ZHR。在大多数回归中观察到质量排序：在直接峰值结束时，较大部分的明亮流星出现。由于双子座流星雨处于短周期轨道，可能会发生相对较快的变化。因此，每次回归的所有观测都有助于跟踪和理解这一独特流星流的演变。在峰值附近，观测者应每15分钟（不超过15分钟）报告他们的速率和亮度数据。
小熊座流星雨（015 URS）
- 活动时间：12月17日–12月26日
- 峰值时间：12月22日10:00 UT（λ⊙ = 270.7°），详见下文
- 预计天顶每小时出现率（ZHR）：10（偶尔可变至50）
- 辐射点：α = 217°, δ = +76°
- 速度：V∞ = 33 km/s
- 人口指数：r = 2.8
这场主要在北半球可见的流星雨以1945年和1986年的主要爆发而闻名。由于天气条件，可能错过了其他爆发的观测。其峰值相对狭窄，且每年的峰值时间和活动强度都有波动。从2006年到2008年，2011年，2014年，2015年，2017年和2020年都报告了几次较小的活动增强（通过目视和视频数据）。小熊座流星雨的母体彗星8P/塔特尔彗星（Tuttle）具有13.6年的轨道周期。彗星上一次经过近日点是在2021年8月27日。过去的许多小熊座流星雨的峰值发生在彗星靠近远日点时，这表明预测这些流星雨的活动是困难的。
对于2025年的回归，Jenniskens（2006，表5b）列出了12月22日05:39 UT（λ⊙ = 270.26°）的小熊座流星雨爆发，ZHR预计为25，类似于他为2021-24年回归所指出的数值，尽管观察者在2021-23年未报告任何此类增强活动。Vaubaillon指出，流星流的最密集部分将在12月22日10:00 UT附近经过地球，但没有显著的峰值。
小熊座流星雨的辐射点对于大多数北方观测点来说是拱极的，因此对于大多数南方观测点来说，它几乎不会升起。2025年，辐射点在早晨时段达到最高，并且几乎不受月光干扰。
天龙座流星雨（009 DRA）
- 活动时间：10月6日–10月10日
- 峰值时间：10月8日19:00 UT（λ⊙ = 195.4°）
- 预计天顶每小时出现率（ZHR）：5（？）
- 辐射点：α = 263°, δ = +56°
- 辐射点漂移：可忽略
- 速度：V∞ = 21 km/s
- 人口指数：r = 2.6
尽管天龙座流星雨（也称为十月天龙座流星雨）的观测条件非常差——满月后不到两天的盈凸月位于白羊座——我们还是提供了一些细节信息。辐射点对于北纬约45°以北的地区来说是北天拱极的。天龙座流星雨的流星移动速度非常慢。
该流星雨在1933年和1946年产生了壮观的流星暴雨，在其他几年（ZHR ≈ 20-500+）也出现了增强但较低的活动。最近的爆发发生在2011年（ZHR ≈ 300；预测的）和2012年（未预测到的）。2018年的回归产生了大约持续4小时的ZHR约150的活动。
对于2025年的回归，预计在10月8日会与2012年尘埃轨迹相遇。计算的峰值时间如下：
- λ⊙ = 195.269°（15:52 UT；Jenniskens，2006）
- λ⊙ = 195.238°（15:07 UT；Maslov，2024）
- λ⊙ = 195.257°（15:34 UT；Sato，2024）
活动水平的预期：Jenniskens 2006年给出的ZHR ≤ 50。Maslov计算的尘埃轨迹的粒子密度约为一圈轨迹狮子座流星雨的8倍。然而，地球在该轨迹的未扰动端穿过，由小流星体主导（需要较高的喷射速度）。因此，可能会有一个非常短暂的爆发，ZHR约为100-150，辐射点的位置与上述位置基本相同。Sato也强调该轨迹由小流星体主导，因此可能仅限于雷达观测。最接近的时刻有利于北半球东经40°以东的观测点。
天龙座流星雨的母体彗星21P/贾科比尼-齐纳彗星（Giacobini-Zinner）将于2025年3月25日达到下一次近日点。因此，我们建议观测者在给定时间前后24小时内密切关注，因为可能会有来自旧尘埃轨迹的流星，这些流星单独产生的显著活动率较低，但可能会增加整体活动率。
双子座ε流星雨（023 EGE）
- 活动时间：10月14日–10月27日
- 峰值时间：10月18日（λ⊙ = 205°）
- 预计天顶每小时出现率（ZHR）：3
- 辐射点：α = 102°, δ = +27°
- 速度：V∞ = 70 km/s
- 人口指数：r = 3.0
双子座ε流星雨是一个弱小的次要流星雨，其特征和活动几乎与猎户座流星雨重合，因此在观测时必须非常谨慎地将两者区分开来。由于峰值时段的月亮为盈凸月，因此月光不会对观测产生影响。北半球的观测者在此期间具有辐射点高度的优势，可以从午夜后开始观测。
该流星雨的参数存在一定的不确定性。目视和视频数据都表明，峰值时间可能比列出的时间要晚；至少峰值并不明显，ZHR约为3，持续时间超过一天。
麒麟座α流星雨（246 AMO）
- 活动时间：11月15日–11月25日
- 峰值时间：11月21日23:30 UT（λ⊙ = 239.32°）
- 预计天顶每小时出现率（ZHR）：可变，通常≤ 5，详见下文
- 辐射点：α = 117°, δ = +1°
- 速度：V∞ = 65 km/s
- 人口指数：r = 2.4
最近观测到的麒麟座α流星雨爆发发生在1995年（ZHR ≈ 420）和2019年（ZHR ≈ 120）。在这两次情况下，峰值仅持续了约五分钟，整个爆发持续了30分钟。下一次强烈的AMO爆发可能不会早于2043年。尽管如此，观察者还是应每年监测AMO，以补充我们对这一流星流的了解。11月20日的新月为观测提供了有利条件。辐射点从午夜左右开始升至适合观测的高度。
十一月猎户座流星雨（250 NOO）
- 活动时间：11月14日–12月6日
- 峰值时间：11月28日（λ⊙ = 246°）
- 预计天顶每小时出现率（ZHR）：3
- 辐射点：α = 91°, δ = +16°
- 速度：V∞ = 41 km/s
- 人口指数：r = 3.0
对视频数据的详细分析显示，有两个连续的、非常相似的流星雨，其活动时段部分重叠：十一月猎户座流星雨（250 NOO），随后是麒麟座流星雨（019 MON）。在11月底的几天里，NOO流星雨是天空中最强的源。
辐射点位于猎户座北部，距离猎户座α星约8°。该位置接近金牛座北流星雨，但足够向东，以区分两个源。此外，十一月猎户座流星雨的速度更快，应该有助于区分这些流星与较慢的金牛座流星。
辐射点在当地时间2:00左右达到顶点，但大部分夜晚都在地平线以上。11月28日的上弦月为早晨的光学观测提供了良好的暗天条件。
十二月小狮座流星雨（032 DLM）
- 活动时间：12月1日–12月16日
- 峰值时间：12月10日（λ⊙ = 258°）
- 预计天顶每小时出现率（ZHR）：2
- 辐射点：α = 155°, δ = +30°
- 速度：V∞ = 38 km/s
- 人口指数：r = 3.0
十二月小狮座流星雨是一个非常弱的流星雨，其辐射点位于狮子座北部。由于活动强度较低，通常需要较长的观测时间才能检测到显著的活动。这个流星雨主要通过视频数据和少量的目视数据来确认，目的是填补十二月上半月的观测空白。流星雨的主要观察点在北半球，特别是在12月10日左右，当辐射点在半夜后达到最佳高度时。
仙女座流星雨（018 AND）
- 活动时间：11月25日–12月6日
- 峰值时间：12月1日（λ⊙ = 249°）
- 预计天顶每小时出现率（ZHR）：≤ 5
- 辐射点：α = 17°, δ = +46°
- 速度：V∞ = 12 km/s
- 人口指数：r = 3.0
仙女座流星雨是一个非常微弱的流星雨，通常需要借助视频和雷达观测来检测其活动。近年来的分析表明，该流星雨在每年11月下旬至12月上旬都会有一定的活动。虽然没有预测2025年会有任何显著的活动，但观察者仍然可以注意慢速的仙女座流星。流星雨的辐射点在11月底到12月初期间会显著向北漂移。由于其低速特征，该流星雨特别适合雷达和视频观测。
观测者须知：辐射点大小与流星绘图
作者：Rainer Arlt
辐射点大小
如果您不在主要流星雨峰值期间进行观测，正确地将流星与其辐射点关联非常重要，因为每个源的流星总数可能都很少。流星绘图允许在观测后通过更客观的标准将流星与其辐射点关联，而不仅仅是在天空中想象出路径的延长线。在将流星绘制在等距圆投影图上时，您可以通过延长它们的直线路径来追踪它们的辐射点。如果辐射点位于另一张图表上，您应该找到相邻图表上的共同星星，以正确延长此回溯延长线。
应假定多大面积的辐射点来关联流星雨？实际的物理辐射点面积非常小，但目视绘图误差导致许多真正的流星雨流星偏离了这个真实的辐射点区域。因此，我们必须假定一个更大的有效辐射点，以弥补这些误差。遗憾的是，随着辐射点的扩大，越来越多的随机流星似乎会偶然地对齐于这个区域。因此，我们必须应用一个最佳辐射点直径，以弥补绘图误差的损失，同时不会被随机流星所淹没。表1给出了流星与辐射点的距离与最佳辐射点直径的对应关系。
| D（与辐射点的距离） | 最佳辐射点直径 |
|---|---|
| 15° | 14° |
| 30° | 17° |
| 50° | 20° |
| 70° | 23° |
请注意，这个辐射点直径标准适用于除金牛座南北流星雨和反太阳点源之外的所有流星雨。对于金牛座南北流星雨，最佳的α × δ大小应为20° × 10°，而对于反太阳点源则更大，为30° × 15°。
流星路径方向
路径方向并不是将流星与流星雨关联的唯一标准。流星的角速度应与给定流星雨流星的地心速度相匹配。角速度估计应以度每秒（°/s）为单位。为此，请在脑海中将您看到的流星按您观察到的速度移动一秒钟。这个想象的流星的路径长度就是角速度，单位为°/s。请注意，典型的速度范围为3°/s至25°/s。表2给出了这些估计的典型误差。
| 角速度 [°/s] | 允许误差 [°/s] |
|---|---|
| 5 | 3 |
| 10 | 5 |
| 15 | 6 |
| 20 | 7 |
| 30 | 8 |
如果您在您的绘图中发现一颗流星经过表1中给出的辐射点直径范围内，请检查它的角速度。表3列出了不同地心速度（V∞）情况下的角速度与流星辐射点距离（D）和地平高度（h）的对应关系。
| V∞ = 25 km/s | V∞ = 40 km/s | V∞ = 60 km/s |
| h\D | 10° | 20° | 40° | 60° | 90° | 10° | 20° | 40° | 60° | 90° | 10° | 20° | 40° | 60° | 90° |
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| 10° | 0.4 | 0.9 | 1.6 | 2.2 | 2.5 | 0.7 | 1.4 | 2.6 | 3.5 | 4.0 | 0.9 | 1.8 | 3.7 | 4.6 | 5.3 |
| 20° | 0.9 | 1.7 | 3.2 | 4.3 | 4.9 | 1.4 | 2.7 | 5.0 | 6.8 | 7.9 | 1.8 | 3.5 | 6.7 | 9.0 | 10.0 |
| 40° | 1.6 | 3.2 | 5.9 | 8.0 | 9.3 | 2.6 | 5.0 | 9.5 | 13.0 | 15.0 | 3.7 | 6.7 | 13.0 | 17.0 | 20.0 |
| 60° | 2.2 | 4.3 | 8.0 | 11.0 | 13.0 | 3.5 | 6.8 | 13.0 | 17.0 | 20.0 | 4.6 | 9.0 | 17.0 | 23.0 | 26.0 |
| 90° | 2.5 | 4.9 | 9.3 | 13.0 | 14.0 | 4.0 | 7.9 | 15.0 | 20.0 | 23.0 | 5.3 | 10.0 | 20.0 | 26.0 | 30.0 |
表4. 2025年月相
| 新月 | 上弦月 | 满月 | 下弦月 |
|---|---|---|---|
| 1月6日 | 1月13日 | 1月21日 | |
| 1月29日 | 2月5日 | 2月12日 | 2月20日 |
| 2月28日 | 3月6日 | 3月14日 | 3月22日 |
| 3月29日 | 4月5日 | 4月13日 | 4月21日 |
| 4月27日 | 5月4日 | 5月12日 | 5月20日 |
| 5月27日 | 6月3日 | 6月11日 | 6月18日 |
| 6月25日 | 7月2日 | 7月10日 | 7月18日 |
| 7月24日 | 8月1日 | 8月9日 | 8月16日 |
| 8月23日 | 8月31日 | 9月7日 | 9月14日 |
| 9月21日 | 9月30日 | 10月7日 | 10月13日 |
| 10月21日 | 10月29日 | 11月5日 | 11月12日 |
| 11月20日 | 11月28日 | 12月5日 | 12月11日 |
| 12月20日 | 12月27日 |
流星雨观测的注意事项
- 夏天晚上也会冷，一定要准备好长袖
- 注意野生动物，野猪、蛇等
- 不要擅自进入私人领地. 记得把垃圾带回家
- 我理解你对流星的感动，但是不要大喊大叫
- 如果开车，请按交通规则行驶
- 注意治安，儿童请由成人陪同
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参考文献和缩略语
参考文献
- Brown P., Wong D.K., Weryk R.J., Wiegert P., 2010: A meteoroid stream survey using the Canadian Meteor Orbit Radar. (II), Icarus 207, 66–81.
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缩略语
- α, δ: 流星雨辐射点位置的坐标，通常在最大值时给出。α是赤经，δ是赤纬。由于地球绕太阳公转的原因，辐射点每天在天空中漂移。
- r: 人口指数，是从每个流星雨的流星亮度分布得出的一个参数。人口指数反映了流星的亮度分布情况，其值越大，表明流星中较暗的流星比例越高。通常在流星雨峰值期间给出。
- V∞: 以 km/s 为单位的流星速度，表示在地球引力影响下进入大气层前的速度。
- ZHR: 天顶每小时出现率，是假设流星雨辐射点位于天顶、观测条件理想情况下，每小时预期能观测到的流星数量。实际观测的流星数量会受到当地观测条件、辐射点高度和观测者经验等因素的影响。
- IMO: 国际流星组织（International Meteor Organization）。
- UT: 协调世界时（Universal Time），与格林尼治标准时间（GMT）相同。
结语
这份《2025年流星雨日历》提供了详细的流星雨观测信息，旨在帮助全球的观测者计划和记录流星雨活动。通过正确的观测方法，结合表格和图表中的辐射点位置和预计出现率，观测者可以有效地捕捉到全年流星雨的活动。特别是通过IMO的支持，观测者能够在有利的条件下进行观测，获取更为精确和丰富的数据。这些数据不仅对科学研究有重要价值，也能为未来的流星雨预测提供参考。
我们鼓励所有天文爱好者积极参与流星雨观测，不仅记录正常的流星活动，还要留意那些可能被预测但未被观测到的活动峰值。通过全球观测者的共同努力，我们可以更好地理解和预测这些美丽而神秘的天象。